Swobodne oscylacje elektromagnetyczne. Przemiana energii w obwodzie oscylacyjnym. Wzór Thompsona. Obwód oscylacyjny. Wzór Thomsona Wyprowadzenie wzoru Thomsona

Rodzaj aktywności: lekcja wstępnego zapoznania się z materiałem i praktycznym zastosowaniem wiedzy i umiejętności.

Czas trwania lekcji: 45 minut.

Cele:

Dydaktyczny – uogólniać i systematyzować wiedzę nt procesy fizyczne, występujące w elektromagnetycznym obwodzie oscylacyjnym

stwarzać warunki do nauki nowego materiału przy wykorzystaniu aktywnych metod uczenia się

Edukacyjny I– pokazać uniwersalny charakter teorii oscylacji;

Rozwojowy – rozwijać procesy poznawcze uczniów w oparciu o aplikację metoda naukowa poznanie: analogia i modelowanie; prognozowanie sytuacji; rozwijać wśród dzieci w wieku szkolnym metody efektywnego przetwarzania Informacja edukacyjna, kontynuuj formację komunikatywną kompetencje.

Edukacyjny – w dalszym ciągu tworzą idee dotyczące wzajemnych powiązań zjawisk naturalnych i jednolitego fizycznego obrazu świata

Cele Lekcji:

1. Edukacyjny

ü sformułować zależność okresu obwodu oscylacyjnego od jego charakterystyki: pojemności i indukcyjności

ü przestudiować techniki rozwiązywania typowych problemów w „obwodzie oscylacyjnym”

2. Rozwojowy

ü nadal rozwijają umiejętność porównywania zjawisk, wyciągania wniosków i uogólnień na podstawie eksperymentu

ü pracować nad rozwijaniem umiejętności analizy właściwości i zjawisk w oparciu o wiedzę.

3. Wychowawcy

ü pokazać znaczenie faktów eksperymentalnych i eksperymentu w życiu człowieka.

ü ukazać znaczenie kumulacji faktów i ich objaśnień w poznaniu zjawisk.

ü zapoznaje uczniów z powiązaniami i uwarunkowaniami zjawisk w otaczającym ich świecie.

Całkowity koszt posiadania:komputer, projektor, IAD

Wstępne przygotowanie:

- arkusze ocen indywidualnych - 24 szt.

- arkusze tras (kolorowe) – 4 szt.

Mapa technologiczna lekcji:

• Wibracje elektromagnetyczne– są to okresowe zmiany w czasie wielkości elektrycznych i magnetycznych w obwodzie elektrycznym.

• Bezpłatny to się nazywa wahania, które powstają w układzie zamkniętym w wyniku odchylenia tego układu od stanu równowagi stabilnej.

Podczas oscylacji zachodzi ciągły proces przekształcania energii układu z jednej formy w drugą. W przypadku wahań elektrycznych pole magnetyczne wymiana może mieć miejsce jedynie pomiędzy składową elektryczną i magnetyczną tego pola. Najprostszym systemem, w którym może zachodzić ten proces, jest obwód oscylacyjny.

• Idealny obwód oscylacyjny (Obwód LC) - obwód elektryczny składający się z cewki indukcyjnej L i kondensator o pojemności C.

W przeciwieństwie do prawdziwego obwodu oscylacyjnego, który ma opór elektryczny R, opór elektryczny idealnego obwodu jest zawsze zerowy. Zatem idealny obwód oscylacyjny jest uproszczonym modelem obwodu rzeczywistego.

Rysunek 1 przedstawia schemat idealnego obwodu oscylacyjnego.

Energie obwodu

Całkowita energia obwodu oscylacyjnego

\(W=W_(e) + W_(m), \; \; \; W_(e) =\dfrac(C\cdot u^(2) )(2) = \dfrac(q^(2) ) (2C), \; \; \; W_(m) =\dfrac(L\cdot i^(2))(2),\)

Gdzie My- energia pola elektrycznego obwodu oscylacyjnego w ten moment czas, Z- pojemność elektryczna kondensatora, ty- wartość napięcia na kondensatorze w danym momencie, Q- wartość ładunku kondensatora w zadanym czasie, Wm- energia pola magnetycznego obwodu oscylacyjnego w zadanym czasie, L- indukcyjność cewki, I- wartość prądu w cewce w danym czasie.

Procesy w obwodzie oscylacyjnym

Rozważmy procesy zachodzące w obwodzie oscylacyjnym.

Aby wyprowadzić obwód z położenia równowagi, ładujemy kondensator tak, aby na jego płytkach pojawił się ładunek Qm(Rys. 2, poz 1 ). Biorąc pod uwagę równanie \(U_(m)=\dfrac(Q_(m))(C)\) znajdujemy wartość napięcia na kondensatorze. W tym momencie w obwodzie nie ma prądu, tj. I = 0.

Po zamknięciu kluczyka pod wpływem pola elektrycznego kondensatora, a Elektryczność, aktualna siła I która z czasem będzie wzrastać. W tym momencie kondensator zacznie się rozładowywać, ponieważ elektrony tworzące prąd (przypominam, że za kierunek przepływu prądu uważa się kierunek ruchu ładunków dodatnich) opuszczają ujemną płytkę kondensatora i docierają do dodatniej (patrz ryc. 2, pozycja 2 ). Razem z opłatą Q napięcie również spadnie ty\(\left(u = \dfrac(q)(C) \right).\) Gdy natężenie prądu w cewce wzrośnie, pojawi się samoindukcja emf, która zapobiega zmianie prądu. W rezultacie natężenie prądu w obwodzie oscylacyjnym wzrośnie od zera do pewnej wartości maksymalnej nie natychmiast, ale w pewnym okresie czasu określonym przez indukcyjność cewki.

Ładowanie kondensatora Q maleje i w pewnym momencie staje się równa zeru ( Q = 0, ty= 0), prąd w cewce osiągnie określoną wartość Jestem(patrz rys. 2, poz 3 ).

Bez pola elektrycznego kondensatora (i rezystancji) elektrony wytwarzające prąd poruszają się nadal na zasadzie bezwładności. W tym przypadku elektrony docierające do płytki neutralnej kondensatora przekazują jej ładunek ujemny, a elektrony opuszczające płytkę neutralną przekazują jej ładunek dodatni. Na kondensatorze zaczyna pojawiać się ładunek Q(i napięcie ty), ale o przeciwnym znaku, tj. kondensator jest ładowany. Teraz nowe pole elektryczne kondensatora zapobiega przemieszczaniu się elektronów, a więc prądu I zaczyna się zmniejszać (patrz ryc. 2, poz 4 ). Ponownie nie dzieje się to natychmiast, ponieważ teraz samoindukcyjne pole elektromagnetyczne ma tendencję do kompensowania spadku prądu i „podtrzymuje” go. I aktualna wartość Jestem(w ciąży 3 ) okazało się maksymalna wartość prądu w obwodzie.

I znowu pod wpływem pola elektrycznego kondensatora w obwodzie pojawi się prąd elektryczny, ale skierowany w przeciwnym kierunku, siła prądu I która z czasem będzie wzrastać. W tym czasie kondensator zostanie rozładowany (patrz ryc. 2, poz 6 ) do zera (patrz rys. 2, poz 7 ). I tak dalej.

Od ładunku na kondensatorze Q(i napięcie ty) określa energię jego pola elektrycznego My\(\left(W_(e)=\dfrac(q^(2))(2C)=\dfrac(C \cdot u^(2))(2) \right),\) i aktualną siłę w cewka I- energia pola magnetycznego Wm\(\left(W_(m)=\dfrac(L \cdot i^(2))(2) \right),\) wówczas wraz ze zmianami ładunku, napięcia i prądu zmieni się również energia.

Oznaczenia w tabeli:

\(W_(e\, \max ) =\dfrac(Q_(m)^(2) )(2C) =\dfrac(C\cdot U_(m)^(2) )(2), \; \; \; W_(e\, 2) =\dfrac(q_(2)^(2) )(2C) =\dfrac(C\cdot u_(2)^(2) )(2), \; \; \ ; W_(e\, 4) =\dfrac(q_(4)^(2) )(2C) =\dfrac(C\cdot u_(4)^(2) )(2), \; \; \; W_(e\, 6) =\dfrac(q_(6)^(2) )(2C) =\dfrac(C\cdot u_(6)^(2) )(2),\)

\(W_(m\; \max ) =\dfrac(L\cdot I_(m)^(2) )(2), \; \; \; W_(m2) =\dfrac(L\cdot i_(2 )^(2) )(2), \; \; \; W_(m4) =\dfrac(L\cdot i_(4)^(2) )(2), \; \; \; W_(m6) =\dfrac(L\cdot i_(6)^(2) )(2).\)

Całkowita energia idealnego obwodu oscylacyjnego jest zachowywana w czasie, ponieważ nie ma strat energii (brak oporu). Następnie

\(W=W_(e\, \max ) = W_(m\, \max ) = W_(e2) + W_(m2) = W_(e4) +W_(m4) = ...\)

Zatem w ideale L.C.- obwód będzie podlegał okresowym zmianom wartości prądów I, opłata Q i napięcie ty, a całkowita energia obwodu pozostanie stała. W tym przypadku mówią, że występują problemy w obwodzie swobodne oscylacje elektromagnetyczne.

• Swobodne oscylacje elektromagnetyczne w obwodzie - są to okresowe zmiany ładunku na płytkach kondensatora, prądu i napięcia w obwodzie, zachodzące bez poboru energii ze źródeł zewnętrznych.

Zatem występowanie swobodnych oscylacji elektromagnetycznych w obwodzie wynika z ładowania kondensatora i występowania samoindukcyjnego pola elektromagnetycznego w cewce, które „zapewnia” to ładowanie. Należy pamiętać, że ładowanie kondensatora Q i prąd w cewce I osiągnąć swoje maksymalne wartości Qm I Jestem w różnych momentach.

Swobodne oscylacje elektromagnetyczne w obwodzie zachodzą zgodnie z prawem harmonicznym:

\(q=Q_(m) \cdot \cos \left(\omega \cdot t+\varphi _(1) \right), \; \; \; u=U_(m) \cdot \cos \left(\ omega \cdot t+\varphi _(1) \right), \; \; \; i=I_(m) \cdot \cos \left(\omega \cdot t+\varphi _(2) \right).\)

Najkrótszy okres czasu, w którym L.C.- obwód powraca do stanu pierwotnego (do początkowej wartości ładunku danej płytki), zwanego okresem swobodnych (naturalnych) oscylacji elektromagnetycznych w obwodzie.

Okres swobodnych oscylacji elektromagnetycznych w L.C.-kontur wyznaczany jest ze wzoru Thomsona:

\(T=2\pi \cdot \sqrt(L\cdot C), \;\;\; \omega =\dfrac(1)(\sqrt(L\cdot C)).\)

Z punktu widzenia analogii mechanicznej wahadło sprężynowe bez tarcia odpowiada idealnemu obwodowi oscylacyjnemu, a rzeczywistemu - z tarciem. W wyniku działania sił tarcia drgania wahadła sprężynowego z czasem zanikają.

*Wyprowadzenie wzoru Thomsona

Ponieważ całkowita energia ideału L.C.-obwód równy sumie energii pola elektrostatycznego kondensatora i pola magnetycznego cewki jest zachowany, to w dowolnym momencie obowiązuje równość

\(W=\dfrac(Q_(m)^(2) )(2C) =\dfrac(L\cdot I_(m)^(2) )(2) =\dfrac(q^(2) )(2C ) +\dfrac(L\cdot i^(2) )(2) =(\rm const).\)

Otrzymujemy równanie oscylacji w L.C.-obwód wykorzystujący zasadę zachowania energii. Różniczkowanie wyrażenia na jego energię całkowitą ze względu na czas, biorąc pod uwagę fakt, że

\(W"=0, \;\;\; q"=i, \;\;\; i"=q"",\)

otrzymujemy równanie opisujące swobodne oscylacje w idealnym obwodzie:

\(\left(\dfrac(q^(2) )(2C) +\dfrac(L\cdot i^(2) )(2) \right)^((") ) =\dfrac(q)(C ) \cdot q"+L\cdot i\cdot i" = \dfrac(q)(C) \cdot q"+L\cdot q"\cdot q""=0,\)

\(\dfrac(q)(C) +L\cdot q""=0,\; \; \; \; q""+\dfrac(1)(L\cdot C) \cdot q=0.\ )

Przepisując to jako:

\(q""+\omega ^(2) \cdot q=0,\)

zauważamy, że jest to równanie oscylacji harmonicznych z częstotliwością cykliczną

\(\omega =\dfrac(1)(\sqrt(L\cdot C) ).\)

Odpowiednio okres rozważanych oscylacji

\(T=\dfrac(2\pi )(\omega ) =2\pi \cdot \sqrt(L\cdot C).\)

Literatura

1. Żyłko, V.V. Fizyka: podręcznik. podręcznik do edukacji ogólnej dla klasy 11. szkoła z rosyjskiego język szkolenie / V.V. Żyłko, L.G. Markowicza. - Mińsk: Nar. Asveta, 2009. – s. 39-43.

Lekcja nr 48-169 Obwód oscylacyjny. Swobodne oscylacje elektromagnetyczne. Przemiana energii w obwodzie oscylacyjnym. Wzór Thompsona.Oscylacje- ruchy lub stany, które powtarzają się w czasie.Wibracje elektromagnetyczne -są to wibracje elektryczne ipola magnetyczne, które stawiają opórspowodowane okresową niewiernościąładunek, prąd i napięcie. Obwód oscylacyjny to układ składający się z cewki indukcyjnej i kondensatora(ryc. a). Jeśli kondensator zostanie naładowany i zwarty z cewką, wówczas przez cewkę popłynie prąd (ryc. b). Kiedy kondensator jest rozładowany, prąd w obwodzie nie zatrzyma się z powodu samoindukcji w cewce. Prąd indukcyjny, zgodnie z regułą Lenza, będzie płynął w tym samym kierunku i ładuje kondensator (rys. c). Prąd w tym kierunku zatrzyma się, a proces powtórzy się w przeciwnym kierunku (ryc. G).

Zatem, w wahaniachkontur telny początkuoscylacje elektromagnetycznenia w wyniku konwersji energiikondensacja pola elektrycznegora( MY =
) w energię pola magnetycznego cewki z prądem(W M =
), i wzajemnie.

Drgania harmoniczne - zmiany okresowe wielkość fizyczna w zależności od czasu, występujące zgodnie z prawem sinusa lub cosinusa.

Równanie opisujące swobodne oscylacje elektromagnetyczne przyjmuje postać

q"= - ω 0 2 q (q" to druga pochodna.

Główne cechy ruchu oscylacyjnego:

Okres oscylacji to minimalny okres czasu T, po którym proces jest całkowicie powtarzany.

Amplituda oscylacji harmonicznych - moduł najwyższa wartość zmienny rozmiar.

Znając okres, można wyznaczyć częstotliwość drgań, czyli liczbę drgań w jednostce czasu, np. na sekundę. Jeżeli w czasie T wystąpi jedno drganie, to liczbę drgań w ciągu 1 s ν wyznacza się w następujący sposób: ν = 1/T.

Przypomnijmy, że w Międzynarodowym Układzie Jednostek (SI) częstotliwość oscylacji jest równa jedności, jeśli jedno oscylowanie występuje w ciągu 1 s. Jednostka częstotliwości nazywana jest hercem (w skrócie: Hz) na cześć niemieckiego fizyka Heinricha Hertza.

Po upływie czasu równego okresowi T, tj. gdy argument cosinus wzrasta o ω 0 T, wartość ładunku powtarza się, a cosinus przyjmuje poprzednią wartość. Z kursu matematyki wiemy, że najmniejszy okres cosinusa to 2n. Dlatego ω 0 T=2π, skąd ω 0 = =2πν Zatem wartość ω 0 - jest to liczba oscylacji, ale nie w ciągu 1 s, ale w ciągu 2 s. Nazywa się to cykliczny Lub częstotliwość kołowa.

Częstotliwość swobodnych oscylacji nazywa się naturalna częstotliwość wibracjisystemy. Często w dalszej części będziemy po prostu nazywać częstotliwość cykliczną częstotliwością. Rozróżnij częstotliwość cykliczną ω 0 z częstotliwości ν można zastosować zgodnie z zapisem.

Przez analogię do rozwiązania równania różniczkowego dla mechanicznego układu oscylacyjnego cykliczna częstotliwość darmowej energii elektrycznejwahania nieba jest równe:ω 0 =

Okres swobodnych oscylacji w obwodzie jest równy: T= =2π
- Wzór Thomsona.

Faza oscylacji (od greckiego słowa phasis – pojawienie się, etap rozwoju zjawiska) to wartość φ, stojąca pod znakiem cosinus lub sinus. Fazę wyraża się w jednostkach kątowych – radianach. Faza określa dla danej amplitudy stan układu oscylacyjnego w dowolnym momencie.

Oscylacje o tych samych amplitudach i częstotliwościach mogą różnić się od siebie fazami.

Ponieważ ω 0 = , wtedy φ= ω 0 Т=2π. Stosunek pokazuje, ile okresu minęło od początku oscylacji. Dowolna wartość czasu wyrażona w ułamkach okresu odpowiada wartości fazowej wyrażonej w radianach. Zatem po czasie t= (kwartał) φ= , po połowie okresu φ = π, po całym okresie φ = 2π, itd. Można wykreślić zależność

ładunek nie zależy od czasu, ale od fazy. Rysunek przedstawia tę samą falę cosinus, co poprzednia, ale na osi poziomej są one wykreślone zamiast czasu

różne wartości fazy φ.

Zgodność wielkości mechanicznych i elektrycznych w procesach oscylacyjnych

Wielkości mechaniczne

942(932). Początkowy ładunek przekazany kondensatorowi obwodu oscylacyjnego został zmniejszony 2 razy. Ile razy: a) zmieniła się amplituda napięcia; b) amplituda prądu;

c) całkowita energia pola elektrycznego kondensatora i pola magnetycznego cewki?

943(933). Wraz ze wzrostem napięcia na kondensatorze obwodu oscylacyjnego o 20 V amplituda prądu wzrosła 2 razy. Znajdź napięcie początkowe.

945(935). Obwód oscylacyjny składa się z kondensatora o pojemności C = 400 pF i cewki indukcyjnej L = 10 mH. Znajdź amplitudę oscylacji prądu I T , jeżeli amplituda wahań napięcia U T = 500 V.

952(942). Po jakim czasie (w ułamkach okresu t/T) po raz pierwszy na kondensatorze obwodu oscylacyjnego pojawi się ładunek równy połowie wartości amplitudy?

957(947). Jaką cewkę indukcyjną należy włączyć do obwodu oscylacyjnego, aby przy pojemności kondensatora 50 pF uzyskać częstotliwość drgań swobodnych wynoszącą 10 MHz?

Obwód oscylacyjny. Okres swobodnych oscylacji.

1. Po naładowaniu kondensatora obwodu oscylacyjnego q = 10 -5 C, w obwodzie powstały tłumione oscylacje. Ile ciepła zostanie uwolnione w obwodzie, zanim oscylacje w nim całkowicie ustaną? Pojemność kondensatora C = 0,01 μF.

2. Obwód oscylacyjny składa się z kondensatora o pojemności 400 nF i cewki o indukcyjności 9 μH. Jaki jest okres drgań własnych obwodu?

3. Jaką indukcyjność należy uwzględnić w obwodzie oscylacyjnym, aby uzyskać naturalny okres oscylacji 2∙ 10 -6 s przy pojemności 100 pF.

4. Porównaj sztywność sprężyny k1/k2 dwóch wahadeł o masach obciążenia odpowiednio 200g i 400g, jeżeli ich okresy drgań są równe.

5. Pod działaniem nieruchomego obciążenia zawieszonego na sprężynie jego wydłużenie wyniosło 6,4 cm. Następnie ciężarek został odciągnięty i puszczony, w wyniku czego zaczął oscylować. Wyznacz okres tych drgań.

6. Na sprężynie zawieszono ładunek, wyprowadzono go z położenia równowagi i zwolniono. Obciążenie zaczęło oscylować z okresem 0,5 s. Wyznaczyć wydłużenie sprężyny po ustaniu drgań. Pomiń masę sprężyny.

Pytania egzaminacyjne:

1. Które z poniższych wyrażeń określa okres swobodnych oscylacji w obwodzie oscylacyjnym? A.; B.
; W.
; G.
; D. 2 .

2. Które z poniższych wyrażeń określa częstotliwość cykliczną drgań swobodnych w obwodzie oscylacyjnym? A.B.
W.
G.
D. 2π

3. Rysunek przedstawia wykres współrzędnej X ciała wykonującego drgania harmoniczne wzdłuż osi x w funkcji czasu. Jaki jest okres wibracji ciała?

4. Rysunek przedstawia profil fali w określonym momencie. Jaka jest jego długość?

5. Rysunek przedstawia wykres prądu płynącego przez cewkę obwodu oscylacyjnego w funkcji czasu. Jaki jest okres oscylacji prądu? A. 0,4 s. B. 0,3 s. V. 0,2 s. G. 0,1 s.

D. Wśród odpowiedzi A-D nie ma prawidłowej odpowiedzi.

A. 0,2 m. B. 0,4 m. C. 4 m. D. 8 m. D. 12 m.

7. Drgania elektryczne w obwodzie oscylacyjnym są dane równaniem q =10 -2 ∙ cos 20t (Cl).

Jaka jest amplituda oscylacji ładunku?

A . 10 -2 kl. B.cos 20t Cl. B.20t kl. G.20 kl. D. Wśród odpowiedzi A-D nie ma jednej prawidłowej.

8. Podczas drgań harmonicznych wzdłuż osi OX współrzędna ciała zmienia się zgodnie z prawem X=0,2cos(5t+ ). Jaka jest amplituda drgań ciała?

A. Xm; B. 0,2 m; сos(5t+) m; (5t+)m; D.m

9. Częstotliwość oscylacji źródła fali wynosi 0,2 s -1 prędkość propagacji fali wynosi 10 m/s. Jaka jest długość fali? A. 0,02 m. B. 2 m. C. 50 m.

D. Zgodnie z warunkami problemu niemożliwe jest określenie długości fali. D. Wśród odpowiedzi A-D nie ma prawidłowej odpowiedzi.

10. Długość fali 40 m, prędkość propagacji 20 m/s. Jaka jest częstotliwość drgań źródła fali?

A. 0,5 s -1 . B. 2 s -1 . V. 800 s -1 .

D. Ze względu na warunki problemu nie jest możliwe określenie częstotliwości drgań źródła fali.

D. Wśród odpowiedzi A-D nie ma prawidłowej odpowiedzi.

3

„Tłumione oscylacje” - 26.1. Swobodnie tłumione drgania mechaniczne; 26.2. Współczynnik tłumienia i logarytmiczny ubytek tłumienia; 26.26. Samooscylacje; Dzisiaj: sobota, 6 sierpnia 2011 Wykład 26. Fot. 26.1.

„Oscylacje harmoniczne” – do strojenia używana jest metoda rytmu instrumenty muzyczne, analiza słuchu itp. Rysunek 4. Oscylacje gatunków. (2.2.4). ?1 – faza I oscylacji. - Powstałe oscylacje, również harmoniczne, z częstotliwością?: Rzut ruchu kołowego na oś Y również powoduje oscylację harmoniczną. Rysunek 3.

„Częstotliwość wibracji” - Odbicie dźwięku. Prędkość dźwięku w różnych ośrodkach, m/s (w t = 20°C). Wibracje mechaniczne o częstotliwości mniejszej niż 20 Hz nazywane są infradźwiękami. Analizuj dźwięk jako zjawisko. Cele projektu. Źródła dźwięku. Prędkość dźwięku zależy od właściwości ośrodka, w którym dźwięk się rozchodzi. Co decyduje o barwie dźwięku?

„Drgania mechaniczne i fale” – Właściwości fal. Rodzaje fal. Wahadło matematyczne. Okres swobodnych oscylacji wahadła matematycznego. Transformacja energii. Prawa odbicia. Wahadło sprężynowe. Narządy słuchu są najbardziej wrażliwe na dźwięki o częstotliwościach od 700 do 6000 Hz. Swobodne wymuszone samooscylacje.

„Wibracje mechaniczne” - harmoniczne. Fale sprężyste to zaburzenia mechaniczne rozchodzące się w ośrodku sprężystym. Wahadło matematyczne. Fale. Długość fali (?) to odległość pomiędzy pobliskimi cząstkami oscylującymi w tej samej fazie. Wymuszony. Wymuszone wibracje. Wykres wahadła matematycznego. Fale to rozchodzenie się drgań w przestrzeni w czasie.

„Rezonans mechaniczny” – amplituda drgań wymuszonych. Państwo instytucja edukacyjna Gimnazjum nr 363 dzielnicy Frunzensky. Niszczycielska rola rezonansu Bridgesa. Rezonans w technologii. Tomasz Młody. 1. Fizyczne podstawy rezonansu Drgania wymuszone. Mechaniczny miernik częstotliwości kontaktronowy jest urządzeniem służącym do pomiaru częstotliwości drgań.

W sumie odbyło się 10 prezentacji

Tomsono virpesių formulė statusas T sritis fizika atitikmenys: engl. Wzór Thomsona vok. Thomsonsche Schwingungsformel, f rus. Wzór Thomsona, f pranc. formule de Thomson, f … Fizikos terminų žodynas

Zależność przekroju rozpraszania różnicowego od kąta rozproszenia dla różnych energii fotonów Wzór Kleina Nishiny opisujący ... Wikipedia

- [według języka angielskiego. fizyka W. Thomsona (W. Thomsona; 1824 1907)] f la, wyrażająca zależność okresu T nietłumionych drgań własnych w obwodzie oscylacyjnym od jego parametrów indukcyjności L i pojemności C: T = 2PI pierwiastek LC (tutaj L w Gn, C w F... Wielki encyklopedyczny słownik politechniczny

Efekt Thomsona jest jednym ze zjawisk termoelektrycznych, które polega na tym, że w jednorodnym, nierównomiernie nagrzanym przewodniku o DC, oprócz ciepła wydzielanego zgodnie z prawem Joule'a Lenza, w objętości ... ... Wikipedia

Wyrażenie na różnicę ds przekrój poprzeczny rozpraszania fotonów na elektronie (patrz efekt Comptona). Do laboratorium. układ współrzędnych, w którym częstotliwości fotonu padającego i rozproszonego, element kąta bryłowego dla fotonu rozproszonego, kąt rozproszenia, parametr r0 = e ... Encyklopedia fizyczna

- (Thomson) (w 1892 za zasługi naukowe otrzymał tytuł barona Kelvina, Kelvina) (1824 1907), fizyk angielski, członek (1851) i prezes (1890 1895) Royal Society of London, członek korespondent zagraniczny (1877) i zagraniczny członek honorowy ... ... słownik encyklopedyczny

- (Thomson, William), Lord Kelvin (1824-1907), fizyk angielski, jeden z twórców termodynamiki. Urodzony w Belfaście (Irlandia) 26 czerwca 1824 roku. Już w wieku 8 lat zaczął uczęszczać na wykłady swojego ojca, profesora matematyki na Uniwersytecie w Glasgow, a w wieku 10 lat został... ... Encyklopedia Colliera

I Thomson Aleksander Iwanowicz, rosyjski językoznawca radziecki, członek korespondent Akademii Nauk w Petersburgu (1910). Absolwent Uniwersytetu w Petersburgu (1882). Profesor Uniwersytetu Noworosyjskiego...

Thomson, Lord Kelvin William (26.6.1824, Belfast - 17.12.1907, Largs, niedaleko Glasgow; pochowany w Londynie), fizyk angielski, jeden z twórców termodynamiki i kinetycznej teorii gazów, członek Royal Society of London ( Z … Duży Encyklopedia radziecka

- (Thomson, Joseph John) (1856 1940), fizyk angielski, nagrodzony nagroda Nobla otrzymał tytuł doktora fizyki w 1906 r. za pracę, która doprowadziła do odkrycia elektronu. Urodzony 18 grudnia 1856 roku na przedmieściach Manchesteru, w Cheetham Hill. W wieku 14 lat wstąpił do Owens... ... Encyklopedia Colliera